Spectroscopies et modélisations appliquées
à la compréhension des propriétés
des matériaux
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Participants:
Guy OUVRARD (Pr), Philippe
MOREAU (MC), Florent BOUCHER (CR)
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Description du thème
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Les propriétés
des matériaux sont très souvent liées
à leurs structures électroniques et donc en
partie aux densités d'états en-dessous et
au-dessus du niveau de Fermi. Des techniques spectroscopiques
telles que l'XPS (X-Ray Photoelectron Spectroscopy), l'EELS
(Electron Energy Loss Spectroscopy) ou le XAS (X-Ray Absorption
Spectroscopy) permettent de sonder ces densités d'états
et sont, par conséquent, parfaitement adaptées
à l'étude des matériaux lorsqu'elles
sont couplées à des calculs et/ou des simulations.
L'EELS est parfaitement adaptée à l'étude
des éléments légers, possède
une résolution spatiale de 1 nm et, dans certaines
conditions, permet un accès au gap. Avec le développement
des nanotechnologies et de procédés de synthèse
conduisant à des matériaux inhomogènes
ou composites, cette dernière est devenue une méthode
d'investigation indispensable. Dans la plupart des cas,
des calculs de structures électroniques par des méthodes
ab initio (DFT, code WIEN2k, VASP) permettent, en plus,
une interprétation des résultats spectroscopiques
obtenus.
Les principaux sujets développés sont :
- d'une part, la comparaison théorie/expérience
appliquée à des matériaux à
propriétés spécifiques, notamment les
matériaux pour batteries au lithium, en vue d'obtenir
des informations structurales, chimiques ou physiques
- d'autre part, le développement et la recherche
de meilleurs outils de simulation/interprétation
des spectres expérimentaux (avec par exemple, influence
du trou de coeur dans les seuil K de C, B et N ou l'identification
d'un pic caractéristique de phases rutiles dans MO2
(M=Ti, V, Mn..))
Les expériences sont effectuées sur notre
Hitachi HF2000-FEG TEM (voir notre
centre de microscopie).Il est équipé d'un
spectromètre Gatan 666 modifié selon le système
de M. Tencé (Orsay, France). Une CCD est utilisée
pour acquérir les spectres avec un rapport signal
sur bruit bien meilleur. Une nouvelle électronique
va aussi bientôt être installée.
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Quelques résultats récents
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Figure 1

Figure2
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Figure
1 : afin d'identifier une phase lamellaire
de composition C3N4, mais mal cristallisée,
nous avons réalisé des simulations de spectres
EELS aux seuils K du carbone et de l'azote. Nous nous sommes
d'abord concentrés sur des composés modèles
(i.e. graphite et h-BN) et nous avons alors proposé
une partition du spectre EELS. Ce faisant, les simulations
sont alors très proches des expériences en
utilisant un fort trou de coeur à basse énergie
et aucun trou à plus haute énergie. Les résultats
pour les seuils K du carbone dans le graphite et
K du bore dans h-BN sont présentés
sur les figures 6 et 7 respectivement. (Collaboration
G. Goglio). Pour
en lire plus..
Figure
2 : spectres simulés grâce à
des calculs de structures de bandes. L'insert montre le
changement d'intensité dans le cas d'un calcul non
relativiste.
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Figure 3-
les spectres EELS dépendent fortement des conditions
expérimentales (angles, energy incidente...). Nous
avons étudié ces paramètres sur les
spectres de pertes faibles sur des nanofibres de
BN (Pour
en lire plus). Grâce à l'expérience
ainsi acquise, nous avons pu identifier un pic caractéristique
d'une phase rutile dans les spectes de pertes faibles de
TiO2 rutile et d'autres oxydes
de structure rutile (MO2 ; M= V, Mn...). Dans
la figure 3, les spectres expérimentaux et théoriques
sont comparés. Le pic en question est situé
vers 14 eV. La transition interbande responsable
de l'existence de ce pic a été identifiée
précisément. (Pour
en lire plus) (DEA de M. Launay)
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Figure 3
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Figure 4
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Figure
4 : Afin de mieux comprendre les phénomènes
électrochimiques prenant place dans une batterie
au lithium, nous avons réalisé des expériences
EELS au seuil K du lithium sur un matériau
d'anode :LixTiP4. Nous avons aussi effectué des calculs
avec le programme WIEN2k sur une structure hypothétique
Li2TiP4. Nous avons placé les
deux atomes de lithium en sites tétraédriques,
ou en sites octaédriques, ou moitié-moitié.
La figure présente la comparaison des simulations
avec le spectre expérimental et montre que les atomes
de lithium s"insèrent en sites tétraédriques
pour les faibles compositions en lithium. D'autres expériences
montrent par ailleurs un processus biphasé lors du
cyclage de la batterie. Thèse de Vincent Mauchamp.
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La thèse de Vincent Mauchamp est téléchargeable
ici (attention fichier
pdf, 14Mo)
Figure
5: Partie imaginaire de la fonction diélectrique
pour Li et LiMn2O4. Ces calculs démontrent
l'influence des effets de la polarisation quand le
seuil d'un métal de transition est situé aux
environs du seuil K du lithium. En effet, il faut alors
prendre en compte la partie réelle de la fonction
dilélectrique dans le calcul du spectre au seuil
K du lithium, et pas seulement sa partie imaginaire. Thèse
de Vincent Mauchamp. Pour
en lire plus.
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Figure 5
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Collaborations hors IMN |
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University of Montpellier, LAMMI. Contact : L. Monconduit
(LixTiP4 material synsthesis)
-
University of Montpellier, LSDSMS. Contact :, M-L.
Doublet (electronic structure calculations)
-
Wien2k, Vienna. Contact : P. Blaha, C. Hébert-Souche
-
Ecole Polytechnique (LSI, Palaiseau). Contact: L. Reining.
(dielectric function calculations)
-
University of Waterloo (Ontario). Contact : L. Nazar
-
University of Madrid. Contact : P. Diaz and F. Garcia-Alvarado
(negative for lithium batteries)
-
University of Surrey (UK). Contact: V. Stolojan (interface
plasmon calculations)
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Publications |
1. Relativistic effects in electron-energy-loss-spectroscopy observations of the Si/SiO2 interface plasmon peak
P. Moreau, N. Brun, C.A. Walsh, C. Colliex et A. Howie.
Physical Review B 56, 6774 (1997)
2. EELS investigation of the electron conduction-band states in wurtzite AlN and oxygen-doped AlN(O)
V. Serin, C. Colliex, R. Brydson, S. Matar, F. Boucher,
Physical
Review B 58, 5106-5115 (1998)
3. Electronic structure of a hole doped oxide with a quasi-1D crystal structure Y2-x(Sr,Ca)xBaNiO5
F.-X. Lannuzel, E. Janod, C. Payen, G. Ouvrard, P. Moreau, O. Chauvet.
J. of Alloys and Compounds, 317-318, 149-153 (2001)
4. Improved comparison of low energy loss spectra with band structure calculations : the example of BN filaments
P. Moreau and M.C. Cheynet
Ultramicroscopy, 94, 293-303 (2003)
5. Evidence of a rutile-phase characteristic peak in low-energy loss spectra
M. Launay, F. Boucher and P. Moreau
Physical Review B 69, 035101 (2004)
6. P. Moreau, F. Boucher, G. Goglio, D. Foy, V. Mauchamp and G. Ouvrard, "Electron Energy-Loss Spectra calculations and experiments as a tool for the identification of a lamellar C3N4 compound", Phys. Rev. B 73 195111 (2006).
7. V. Stolojan, P. Moreau, M. J. Goringe, and S. Silva, "Subnanometer-resolved measurement of the tunnelling effective mass using bulk plasmons", Appl. Phys. Lett., 88, 122109 (2006)
8. V. Mauchamp, F. Boucher, G. Ouvrard, and P. Moreau, "Ab
initio simulation of the electron energy-loss near-edge
structures at the Li K edge in Li, Li2O, and LiMn2O4",
Phys. Rev. B 74, 115106 (2006).
9. V. Mauchamp, P. Moreau, L. Monconduit,
M-L. Doublet, F. Boucher, and G. Ouvrard, "Determination
of Lithium Insertion Sites in LixTiP4 (x=2-11) by Electron
Energy-Loss Spectroscopy", J. Phys. Chem. C, 111,
3996 (2007)
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